Большая Советская Энциклопедия (СВ) - Большая Советская Энциклопедия "БСЭ" (полные книги .TXT) 📗
В. Д. Назаров.
Своз
Своз, в Русском государстве 15—17 вв. розыск и возвращение беглых крестьян органами феодального государства и вотчинной администрацией. Первые известия о С. сохранились от 2-й половины 15 в. в связи с ограничениями выхода крестьянского. В 16—17 вв. С. усиливается по мере роста закрепощения крестьянства (см. Крепостное право) и укрепления государственного аппарата. Введение заповедных лет и запрещение в 1592—93 крестьянского выхода осуществлялись на практике путём организации С. После принятия Соборного уложения 1649действовали специальные комиссии по С. в различных районах России (они назывались сыскными, их деятельность — сыском). С. фиксировался в свозных книгах и отдаточных книгах.
Лит.: Греков Б. Д., Крестьяне на Руси с древнейших времен до XVII в., 2 изд., кн. 2, М., 1954; Корецкий В. И., Закрепощение крестьян и классовая борьба в России во второй половине XVI в., М., 1970.
Свойство
Сво'йство, философская категория, выражающая такую сторону предмета, которая обусловливает его различие или общность с другими предметами и обнаруживается в его отношении к ним. Всякое С. относительно: С. не существует вне отношений к другим С. и вещам. С. вещей внутренне присущи им, существуют объективно, независимо от человеческого сознания. Для объективного идеализма характерен отрыв С. от вещи, т. е. понимание С. как общего, существующего независимо от единичных вещей и включаемого в сферу сознания. Субъективный идеализм отождествляет С. с ощущениями и тем самым отрицает его объективный характер. В. И. Ленин убедительно показал, что отождествление С. вещей с ощущениями противоречит основным фактам современного естествознания и неминуемо ведёт к солипсизму (см. «Материализм и эмпириокритицизм», в кн.: Полн. собр. соч., 5 изд., т. 18).
Различие типов исследуемых С. во многом определяет дифференциацию наук. В зависимости от того, каким образом изменяются С., их можно разделить на два вида: С., не обладающие интенсивностью и потому не могущие её менять (например, экономический, исторический и т. д.); С., обладающие в предмете определённой интенсивностью, которая может быть большей или меньшей (например, масса, температура, скорость). Если гуманитарные науки имеют дело главным образом со С. первого вида, то естественной науки — физика, химия, астрономия и т. д., а также математика стремятся исследовать прежде всего С. второго вида. В современной науке усиливается тенденция к преодолению этого различия (возникновение аффинной геометрии и топологии, проникновение статистических и математических методов в гуманитарные науки).
Лит.: Уемов А. И., Вещи, свойства и отношения, М., 1963.
А. И. Уемов.
Связанное состояние
Свя'занное состоя'ние, состояние системы частиц, при котором относительное движение частиц происходит в ограниченной области пространства (является финитным) в течение длительного времени по сравнению с характерными для данной системы периодами. Природа изобилует С. с.: от звёздных скоплений и макроскопических тел до микрообъектов — молекул, атомов, атомных ядер. Возможно, что многие из т. н. элементарных частиц в действительности являются С. с. других частиц.
Для образования С. с. необходимо наличие сил притяжения, по крайней мере между некоторыми частицами системы на некоторых расстояниях между ними. Для стабильных С. с. масса системы меньше суммы масс составляющих её частиц; разность Dт между ними определяет энергию связи системы: Есв = Dmc2 (где с — скорость света в вакууме).
В классической механике С. с. описываются финитными решениями уравнений движения системы, когда траектории всех частиц системы сосредоточены в ограниченной области пространства. Примером может служить задача Кеплера о движении частицы (или планеты) в поле тяготения. В классической механике система из двух притягивающихся частиц всегда может образовать С. с. Если область расстояний, на которых частицы притягиваются, отделена энергетическим барьером (потенциальным барьером) от области, в которой они отталкиваются (см. рис.), то частицы также могут образовывать стабильные С. с., если их движение подчиняется законам классической механики.
В квантовой механике, в отличие от классической, для образования С. с. частиц необходимо, чтобы потенциальная энергия притяжения и радиус действия сил были достаточно велики (см. Потенциальная яма,Нулевая энергия). Кроме того, в потенциальной яме типа изображенной на рис. из-за возможности вылета частиц из области притяжения путём туннельного эффекта не образуется стабильных С. с., если энергия частицы больше потенциала на бесконечности. Однако если коэффициент туннельного перехода мал (в классическом пределе он равен нулю), то частица в такой потенциальной яме может находиться достаточно длительное время (по сравнению с периодами движения в яме). Поэтому наряду со стабильными С. с. существуют нестабильные (мета-, или квазистабильные) С. с., которые с течением времени распадаются. Например, нестабильными С. с. по отношению к альфа-распаду или (и) делению являются ядра некоторых тяжёлых элементов.
В крайне релятивистском случае, когда энергия связи системы сравнима с энергией покоя частиц системы, решение проблемы С. с. требует привлечения квантовой теории поля. Точного решения такой задачи в современной квантовой теории поля не существует; некоторые из развиваемых приближённых методов позволяют одинаковым образом рассматривать как стабильные, так и нестабильные «элементарные» частицы, включая резонансы. Существуют гипотезы, согласно которым все сильно взаимодействующие частицы (адроны) являются С. с. более фундаментальных частиц материи — кварков.
В. Я. Файнберг.
Пример зависимости потенциальной энергии U от расстояния r между частицами, иллюстрирующий существование областей стабильных и квазистабильных состояний. Стабильные связанные состояния лежат в области энергий E<0 (меньших значения потенциала U при r ®∞), им соответствуют дискретные уровни энергии. При Е>0 стабильных связанных состояний не существует, однако в области 0<Е<UБ, где UБ — высота потенциального барьера, при некоторых значениях энергии Е могут существовать квазистабильные связанные состояния, время жизни которых определяется вероятностью туннельного перехода через потенциальный барьер и может быть (особенно для частиц большой массы) весьма велико. Для макроскопических тел (движение которых описывается законами классической механики) стабильные связанные состояния могут иметь любую энергию в области U<Е<UБ.
Связанные колебания
Свя'занные колеба'ния,собственные колебания в сложной системе, состоящей из связанных между собой простейших (парциальных) систем (см. Связанные системы.). С. к. имеют сложный вид вследствие того, что колебания в одной парциальной системе через связь влияют на колебания в другой. Их можно представить суммой простейших колебаний составляющих, число которых равно числу парциальных систем, но частоты составляющих С. к. отличаются от частот собственных колебаний уединённых парциальных систем. Когда частоты собственных колебаний парциальных систем мало отличаются друг от друга, в системе возникают биения. При определённых начальных отклонениях С. к. могут свестись к одной или нескольким простейшим составляющим, однако невозможно получить такие С. к., чтобы в различных парциальных системах существовали различные составляющие, т. е. в этом отношении система ведёт себя как единое целое.
